“强子的大小约为1费米，在此区域内，禁闭相应数量的价夸克和胶子……”
“在mit-bag模型中，夸克和胶子，被囚禁在一个口袋中，通常可视为一个球形的腔……”
“禁闭效应表现为边界条件，且具有不变的能量密度b……”
陈舟边思考，边在草稿纸上写着相应的公式。
这里，陈舟采用的方法，和mit的物理学家是相同的。
也就是，边界条件使得色流在表面处为0，导致量子化的能级。
能量密度b，会产生一个常能量项，使得这个口袋维持有限大小。
而这个与腔体内胶子场模式，相对应的，满足边界条件的胶子运动方程的解，就是nμgμa=0。
陈舟看着这个方程的解，习惯性的点了点笔。
然后，快速的在方程旁边写到：
【其中，nμ是腔体表面的法线方向，gμa是胶子场强张量，经计算得到最低模式为：】
【transverseelectricjp=1+，xte=2.844】
【transverseelectricjp=1-，xtm=4.493】
【由此出发得到低质量胶球态为：】
【，0++，2++，m=960mev；】
【，0-+，2-+，m=1.3gev；】
【，0++，1+-，3+-，m=1.45gev.】
陈舟看了一眼自己所写的内容，拿笔把最后的三行文字，圈了起来。
这里面，模式对应的是三胶子胶球。
其实，在口袋模型下，是可以深入的，去研究多个不同量子数的胶球。
麻省理工的物理学家，就干过这件事。
还有一个口袋模型下胶球质量的对比图。
不过，陈舟暂时是不打算进行深入研究了。
“在mit-bag模型中，夸克和胶子，被囚禁在一个口袋中，通常可视为一个球形的腔……”
“禁闭效应表现为边界条件，且具有不变的能量密度b……”
陈舟边思考，边在草稿纸上写着相应的公式。
这里，陈舟采用的方法，和mit的物理学家是相同的。
也就是，边界条件使得色流在表面处为0，导致量子化的能级。
能量密度b，会产生一个常能量项，使得这个口袋维持有限大小。
而这个与腔体内胶子场模式，相对应的，满足边界条件的胶子运动方程的解，就是nμgμa=0。
陈舟看着这个方程的解，习惯性的点了点笔。
然后，快速的在方程旁边写到：
【其中，nμ是腔体表面的法线方向，gμa是胶子场强张量，经计算得到最低模式为：】
【transverseelectricjp=1+，xte=2.844】
【transverseelectricjp=1-，xtm=4.493】
【由此出发得到低质量胶球态为：】
【，0++，2++，m=960mev；】
【，0-+，2-+，m=1.3gev；】
【，0++，1+-，3+-，m=1.45gev.】
陈舟看了一眼自己所写的内容，拿笔把最后的三行文字，圈了起来。
这里面，模式对应的是三胶子胶球。
其实，在口袋模型下，是可以深入的，去研究多个不同量子数的胶球。
麻省理工的物理学家，就干过这件事。
还有一个口袋模型下胶球质量的对比图。
不过，陈舟暂时是不打算进行深入研究了。